Тепловой баланс организма, способы теплообмена

Содержание

  • Слайд 1

    Выполнила
    Студентка группы ПС-14
    Черноскутова София

  • Слайд 2

    Тепловой баланс организма – это соотношение между получаемым и отдаваемым во внешнюю среду количеством тепла за определенный период времени.

  • Слайд 3

    Баланс тепла в организме складывается из его прихода и расхода. Источники поступления тепловой энергии делятся на внешние и внутренние. Экзогенное тепло организм получает от более нагретых воды, воздуха, окружающих предметов, прямой солнечной радиации. При этом большую роль играют площадь покровов и их теплопроводность. Эндогенное тепло вырабатывается как обязательный атрибут обмена веществ. Любой организм выделяет в окружающую среду тепло в результате своей жизнедеятельности.Источником теплообразования в клетках являются два экзотермических процесса: окислительные реакции и расщепление АТФ. Тепло, вырабатываемое живыми организмами как побочный продукт биохимических реакций, может служить существенным источником повышения температуры их тела. Общий объем теплопродукции зависит от массы тела и интенсивности метаболизма.Потери тепла происходят через поверхность тела за счет излучения и теплопроводности, а также за счет энергоемкого испарения воды организмами. По физическим законам на испарение 1 мл воды затрачивается около 539 кал. Соотношение всех этих теплообменных процессов определяет температуру живых существ и влияет на скорость метаболических реакций.

  • Слайд 4

    Жизнедеятельность и активность большинства видов на Земле зависят прежде всего от тепла, поступающего извне, а температура тела – от хода внешних температур. Такие организмы называют пойкилотермными.

    Механизмы терморегуляции несовершенны.
    Температура тела обычно на 1—2 °C выше температуры окружающей среды или равна ей.
    Повышение температуры происходит в результате поглощения солнечного тепла, тепла нагретых поверхностей или работы мышц.
    На выход температуры внешней среды за пределы предпочтительного диапазона (оптимума) холоднокровные реагируют вхождением в состояние анабиоза.
    Недостатком пойкилотермности является медлительность животных при температуре ниже оптимума.
    Физиологическое описание

  • Слайд 5

     Пойкилотермность – этот изменчивость теплового режима организмов. Пойкилотермность свойственна всем микроорганизмам, грибам, растениям, беспозвоночным животным и значительной части хордовых.

  • Слайд 6

    Среди пойкилотермных организмов есть такие, которые всю жизнь проводят в условиях постоянных внешних температур в связи с чем температура их тела не меняется.

  • Слайд 7

     Птиц и млекопитающих относят к гомойотермным. Они способны поддерживать постоянную оптимальную температуру тела независимо от температуры среды.

  • Слайд 8

    Истинная
    Инерциальная
    имеет место, когда живое существо обладает достаточным уровнем метаболизма, чтобы поддерживать температуру тела на постоянном уровне за счёт самостоятельного производства энергии из потребляемой пищи.
    это поддержание постоянной температуры тела за счёт крупных размеров и большой массы тела, а также специфического поведения (например, греться на Солнце, охлаждаться в воде).

  • Слайд 9

    Для характеристики организмов по основным источникам используемого тепла используют термины эктотермный и эндотермный.

    Эктотермия
    Эндотермия
    Жизнь преимущественно за счет нагревания из внешней среды.
    Жизнь за счет тепла, вырабатываемого самим организмом.
    Все живые организмы потенциально эндотермны, но сильно различаются по уровню обмена и возможностям сохранения тепла. Нарушения теплового баланса меняют температуру тела.

  • Слайд 10

    изменением теплопродукции;
    изменением теплоотдачи;
    перемещением в пространстве в область предпочитаемых температур.

  • Слайд 11

Посмотреть все слайды

4.3. Уравнение теплопередачи

Из самого определения
процесса теплопередачи ясно, что
уравнение теплопередачи должно быть
получено совместным решением двух
уравнений конвективной теплоотдачи и
уравнения распространения тепла через
плоскую стенку. В некоторых курсовых
работах следует использовать уравнение
теплопроводности многослойной стенки
(для учета загрязнений и других отложений
на поверхностях стенки).

Решение этой
системы уравнений в дифференциальной
форме имеет вид

dQ = k*Δt*dF

В этом уравнении:

Q – тепловой поток
(Вт);

k –коэффициент
теплопередачи (Вт/(м2*К));

Δt – локальный
температурный напор на элементарном
участке поверхности теплообмена dF.

Коэффициент
теплопередачи определяется по зависимости:

k = 1/(1/α1 + R + 1/α2),

в
которой:

α1 и α2 – коэффициенты
теплоотдачи горячего и холодного
теплоносителей, а R – термическое
сопротивление многослойной (однослойной)
стенки.

Понятно, что для
определения общего теплового потока
(теплопроизводительности теплообменника)
необходимо проинтегрировать это
уравнение. Коэффициент теплопередачи
изменяется в теплообменных аппаратах,
как правило, незначительно и, поэтому,
при интегрировании уравнения теплопередачи
его принимают постоянным. А вот локальный
температурный напор изменяется вдоль
теплопередающей поверхности значительно.
Поэтому, уравнение теплопередачи в
расчётах используется в несколько
изменённом виде, путём применения
среднеинтегрального температурного
напора. Понятно, для того, чтобы
проинтегрировать температурный напор
по площади поверхности теплообмена,
необходимо предварительно определить
закон изменения напора вдоль по
поверхности. Изменение температурного
напора вдоль по поверхности теплообмена
рекуператора зависит от схемы движения
теплоносителей и от соотношения водяных
эквивалентов теплоносителей. Схемы
движения теплоносителей прямоточного
и противоточного теплообменников, а
также схема для расчёта среднеинтегрального
по поверхности теплообмена температурного
напора приведены на рисунках.

Изменение температуры теплоносителей
в противоточном рекуператоре

Изменение температуры теплоносителей
в прямоточном рекуператоре

Схема расчёта
среднеинтегрального (среднелогарифмического)
температурного напора рекуператора

Δtс = (Δtб –
Δtм)/ln(Δtб/ Δtм),

где:

Δtб и Δtм – больший
и меньший температурный напоры из двух
напоров — на входе и выходе теплоносителей
из теплообменника.

С учётом сделанных
замечаний уравнение полной теплопередачи
(теплопроизводительности) теплообменника
принимает вид;

Q = k*Δtс*F

3.8. Диапазоны терморегуляции

У
обнаженного человека, бодрствующего в
положении лежа при температуре воздуха
+26—28 °С, теплопродукция минимальна
(тепло образуется только как результат
основного обмена), потоотделение
отсутствует, постоянство температуры
тела поддерживается исключительно за
счет вазомоторной реакции (т. е.
перераспределением крови между ядром
и оболочкой). Этот температурный диапазон
называется термонейтралъной
зоной
(рис.
11.14). При более низких температурах среды
активируется теплопродукция, при более
высоких — включается реакция потоотделения.

Сильное
и длительное воздействие холодной или
жаркой среды может сделать невозможным
поддержание теплового баланса организма
(нормотермии)
даже при
крайнем напряжении механизмов
терморегуляции. В этих случаях температура
тела отклоняется от нормальных значений
более чем на 1—2 °С и наступает состояние
переохлаждения или перегревания.

Резкое
повышение температуры ядра тела
гомойотермного животного, не связанное
с лихорадкой и в случае дальнейшего
развития способное привести к нарушению
функций органов и систем, называется
гипертермией
(перегреванием).

Даже относительно небольшое перегревание
в сочетании с неподвижностью (длительное
стояние на солнце) может вызвать
расширение кровеносных сосудов, падение
кровяного давления и как следствие
этого — нарушение кровоснабжения
головного мозга и коллапс (тепловой
обморок).

Потоотделение при этом не нарушено
(кожа влажная), и температура тела может
мало отличаться от нормальных значений.

Интенсивное
и длительное воздействие жаркой среды
значительно повышает температуру тела,
и когда она достигает примерно 43 «С,
происходят необратимые изменения в
нейронах мозга, деятельность нервных
центров, в том числе и центров
терморегуляции, нарушается, потоотделение
прекращается (кожа сухая и горячая),
температура тела повышается дополнительно,
происходит отек

мозга,
наступает состояние комы, а за ним и
смерть от теплового
удара.
Для
человека, выполняющего тяжелую мышечную
работу в жаркой среде, предельно
допустимыми считаются: температура
ядра тела 38,7 оС
и частота сердечных сокращений 170
уд./мин.

Органические
поражения головного мозга, а также
наркоз могут нарушить деятельность
гипоталамических центров терморегуляции,
что приводит к чрезмерному усилению
теплопродукции в скелетной мускулатуре,
повышению температуры тела до 40 °С и
более, а иногда и к смерти. Этот процесс
получил название злокачественной
гипертермии.

Под
гипотермией
понимают процесс, развивающийся в
организме теплокровного в результате
значительного снижения температуры
ядра тела и при дальнейшем развитии
способный привести к нарушению функций
органов и систем.

Состояние
организма теплокровного под действием
холода претерпевает значительные
изменения, проходя при этом через
несколько периодов, фаз и стадий:

В
течение нормоксического
периода

сохраняется самостоятельное легочное
дыхание, и потому напряжение кислорода
в тканях головного мозга поддерживается
на достаточном уровне. Если охлаждение
происходит медленно, то в течение
некоторого времени напряжение
терморегуляционных механизмов оказывается
способным поддерживать температуру
ядра тела на уровне, близком к нормальному
(выше 35 °С). Это фаза
компенсации.

Если же интенсивность и/или продолжительность
охлаждения превышают возможности
системы терморегуляции по поддержанию
гомеотермии, температура ядра тела
падает ниже 35 °С, и наступает фаза
декомпенсации,

соответствующая началу собственно
переохлаждения. Она подразделяется на
три стадии. В адинамическую
стадию

снижается потребление кислорода,
теплопродукция и двигательная активность.
При снижении температуры ядра тела до
26—2 7 оС
наступает ступорозная
стадия

переохлаждения, наиболее характерным
признаком которой является выраженная
сонливость и затрудненность движений.
Для судорожной
стадии

характерно падение температуры ядра
тела ниже 26 °С, редкое дыхание, судороги,
в том числе дыхательных мышц, брадикардия,
аритмия и нарушение микроциркуляции
вследствие снижения тонуса сосудов,
замедления кровотока и повышения
вязкости крови.

При
температуре тела ниже 20 °С происходит
остановка сердца и наступает аноксический
период

переохлаждения. Падение напряжения
кислорода делает изменения, происходящие
в головном мозге, необратимыми, и
наступает смерть.

Тепловой баланс котельного агрегата

Наименование
величин

обознач.

Расчётная
ф-ла или обоснование

Размерн.

Расчёт

результат

1

2

3

4

5

6

Располагаемое
тепло топлива

Qp

Qdi

38018

Потеря тепла

от
недожога

q

Табл.
v

%

0,5

Потеря
тепла от наружного охлаждения

q

Табл.
4.1

%

1,2

Температура
уходящих газов

Принято
предварительно

°С

160

Энтальпия
уходящих газов

I

По
I-
диагр.

2571

Энтальпия
теоретически необходимого кол-ва
воздуха

I

По I-
диагр.

При
t=30°С

392

Потери
тепла с уходящими газами

q

%

5,42

Расчётная
паропроизводительность

D

D.1000/3600

25*1000/3600

6,94

Давление
насыщенного пара в котле

P

табл.
1.2

МПа

1,4

Энтальпия
насыщенного пара

i,,s

Прил.
табл.

2790

Энтальпия
кипящей воды

i,s

Прил. табл.

830

Температура
питательной воды

t

Задание
табл.
1.1

°С

100

Энтальпия
питательной воды

i

≈ 4,187·
t

4,187·100

419

Расход
воды на продувку

D

0,05*
D

0,05*6,94

0,347

Тепло,
полезно используемое в котле

Qк

D*
(i,,s
-i)
+ D*(
i,s
-i)

кВт

6,94*(2790-419)
+0,347*(830-419)

16454,74

Коэффициент
полезного действия котельного агрегата

ηк

100-(q2+q3+q5)

%

100-(5,42+0,5+1,2)

92,88

Полный
расход топлива

B

м3/с

0,46

Коэффициент
сохранения тепла

φ

0,98

Тепловой расчет
топки.

Топка-устройство
для сжигания топлива и получения
продуктов сгорания с высокой температурой.
Служит для организации теплообмена
между высокотемпературной газовой
средой и поверхностями нагрева.

Целью расчета
является определение температуры
продуктов сгорания на выходе из топки,
при заданных конструкциях топки.
Определение конструктивных характеристик
топки ведут по ее эскизу с указанием
необходимых размеров.

Радиационные
свойства продуктов сгорания

(Критерий
Бугера).

Основной радиационной
характеристикой поглощательной
способности продуктов сгорания является
Критерий Бугера.

Bu=K*р*S

K-коэффициентпоглощения
топочной среды ,определяется по
температуре и составу газа при выходе
из топки,

Р- давление в
топочной камере, МПа

S-эффективная
толщина излучающего слоя, м

S=3,6

Где

— объем топки, м3,

Fст-
площадь стен топки м2

При расчете
критерия Бугера принимается , что при
сжигании мазута и газа основными
излучающими компонентами будут
газообразные продукты сгорания. (RO2,
H2O)
и взвешенные в их потоке саженные
частицы.

При сжигании
мазута или газа коэффициент поглощения
К рассчитывается с учетом относительного
заполнения топочной камеры святящимся
пламенем (частицами сажи).

К=К+m*
Кс

где

К-Коэффициент
поглощения газовой средой. (RO2,
H2O)

Кс
Коэффициент поглощения частицами сажи.

m-
относительное заполнение топочной
камеры святящимся газом.

При сжигании
природного газа m=0,1

Уравнение — тепловой баланс — система

Уравнение теплового баланса системы связывает тепло, подведенное к системе извне, с изменением теплосодержания каждого элемента системы в отдельности.

Уравнение теплового баланса системы связывает тепло, подведенное к системе извне, с изменением теплосодержания каждого элемента системы в отдельности. Причем тепло внутреннего теплообмена принято равным нулю.

Составим уравнение теплового баланса системы, включающей ко — 11.8. Схема холодного лонну и конденсатор-холодильник: острого орошения.

Составим уравнение теплового баланса системы, включающей ко — 11.8. Схема холодного лонну и конденсатор-холодильник: острого орошения.

Составим уравнение теплового баланса системы, включающей ко — 11.8. Схема холодного лонну и конденсатор-холодильник: острого орошения.

Для решения поставленной задачи рассмотрены уравнение теплового баланса системы пар-жидкость-металл и уравнение материального баланса емкости. Уравнение теплового баланса системы связывает тепло, подведенное к системе извне, с изменением теплосодержания каждого элемента системы в отдельности, причем тепло внутреннего теплообмена принято равным нулю. Оно устанавливает связь ( за время падения давления от максимальной величины до минимальной) между изменением массы пара и жидкости в емкости. Уравнение материального баланса устанавливает связь между количеством поданного в емкость пара, количеством слитой за время работы компрессора жидкости с изменением массы пара и жидкости в емкости.

Для решения поставленной задачи рассмотрены уравнения теплового баланса системы пар — жидкость — металл емкости и уравнение материального баланса емкости.

Первый член в правой части уравнения теплового баланса системы ( 16) учитывает тепловыделение на поверхности зерна и в пограничной пленке, второй член — изменение количества тепла за счет увеличения объема реакционной снеси и третий член — теп — ловыделевие в газовой фазе. В уравнениях материального баланса системы ( 16) первый член в правой части учитывает изменение количества компонента в результате реакции на поверхности зерна и в объеме пограничной пленки, а второй — изменение в результате реакций в газовой фазе.

Для решения поставленной задачи необходимо рассмотреть уравнение теплового баланса системы пар — жидкость — металл емкости и уравнение материального баланса.

Постоянные времени объекта регулирования можно найти из уравнений теплового баланса системы в неустановившемся режиме для каждой поверхности теплообмена. Тепло, выделяющееся в результате реакции, расходуется на нагревание поверхности стенки реактора и на повышение температуры вещества.

Зависимость. Кр / ( i Bjj при р — 7 8 МПа. 0 — с0. л — с 400. п — с 700 нмл N2 / ir H2O.

Этот параметр в термодинамически равновесном потоке находится из уравнения теплового баланса системы.

Очевидно, в таком случае уравнение (1.5) следует писать в интегральной форме и совмещать с уравнением теплового баланса системы.

Очевидно, в таком случае уравнение (1.4) следует писать в интегральной форме и совмещать с уравнением теплового баланса системы.

Для решения поставленной задачи рассмотрены уравнение теплового баланса системы пар-жидкость-металл и уравнение материального баланса емкости. Уравнение теплового баланса системы связывает тепло, подведенное к системе извне, с изменением теплосодержания каждого элемента системы в отдельности, причем тепло внутреннего теплообмена принято равным нулю. Оно устанавливает связь ( за время падения давления от максимальной величины до минимальной) между изменением массы пара и жидкости в емкости. Уравнение материального баланса устанавливает связь между количеством поданного в емкость пара, количеством слитой за время работы компрессора жидкости с изменением массы пара и жидкости в емкости.

Тепловой баланс в системе Человек-среда обитания-машина

Жизнедеятельность
человека сопровождается выделением
тепла в
окружающую
среду
. Его
количество зависит от степени физического
напряже-ния в определенных климатических
условиях и составляет от 85 Дж/с (в
состоянии покоя) до 500 Дж/с (при тяжелой
работе).

Для того
чтобы физиологические процессы в
организме человека протекали нормально,
выделяемая организмом теплота должна
полностью отводиться в окружающую
среду. Нарушение теплового баланса
может привести к перегреву или к
переохлаждению организма и, как следствие,
к потери трудоспособности, быстрой
утомляемости, потери сознания и тепловой
смерти.

Одним
из важных показателей теплового состояния
организма человека является средняя
температура тела

(внутренних органов), которая составляет
36,6оС.
Она зависит от нарушения теплового
баланса и уровня энергетических затрат
при выполнении физической работы.

При
выполнении работы средней тяжести и
тяжелой работы при высокой температуре
воздуха температура тела человека может
повышаться от нескольких десятых градуса
до 1… 2оС.

Наивысшая
температура внутренних органов
,
которую может выдержать человек,
составляет + 43оС,минимальная
+ 25оС.

Температурный
режим кожи играет основную роль в
теплоотдаче
. Ее
температура меняется в значительных
пределах и при нормальных условиях
средняя
температура кожи под одеждой составляет

30 — 34оС.

При
неблагоприятных метеорологических
условиях на отдельных участках тела
она может понижаться до + 20оС
и ниже.

Нормальное
тепловое самочувствие имеет место,
когда тепловыделение Qтч
человека полностью воспринимается
окружающей средой Qто,
т.е. когда имеет место тепловой баланс
Qтч
=
Qто.
В этом случае температура внутренних
органов остается постоянной.

Если
тепло организма не может быть полностью
передано окружающей среде (Qтч
>
Qто), происходит рост
температуры внутренних органов и такое
тепловое самочувствие характеризуется
понятием жарко.

Теплоизоляция
человека, находящегося в состоянии
покоя (отдых сидя или лежа), от окружающей
среды приведет к повышению температуры
внутренних органов уже через 1 час на
1,2оС.

Теплоизоляция
человека, производящего работу средней
тяжести, вызовет повышение температуры
на 5 град.С.
и вплотную приблизится до максимально-
допустимой.

В
случае, когда окружающая среда воспринимает
больше теплоты, чем ее воспроизводит
человек (Qтч
Qто),
то происходит охлаждение организма,
Такое тепловое самочувствие характеризуется
понятием холодно.

Теплообмен
между человеком и окружающей средой
осуществляется конвекцией Qк
в результате омывания тела воздухом,
теплопроводностью Qт,
излучением на окружающие поверхности
Qи
и в процессе тепло-массообмена (Qтм
=Qп
+
Qд)
при испарении влаги, выводимой на
поверхность кожи потовыми железами Qп
и при дыханииQд:

Qтч
=
Qк
+
Qт
+
Qи
+
Qтм.
(
1 )

Передача
тепла конвекцией тем больше, чем ниже
температура окружающей среды и чем выше
скорость движения воздуха. Кроме того,
существенное влияние оказывает
относительная влажность воздуха, так
как коэффициент теплопроводности
воздуха является функцией атмосферного
давления и влагосодержания.

Теплоотдача –это выделение
организмом теплоты, образующейся в
процессе его жизнедеятельности, в
окружающую среду.

Осуществляется в основном тремя путями:

  1. конвекцией(резко возрастающей при движении
    окружающего воздуха);

  2. испарением
    (при уменьшении относительной
    влажности воздуха);

  3. излучением
    (при понижении температуры окружающих
    предметов).

Организм
человека около 50 %теплоты отдаетизлучением, около25 %конвекциейи около25 % — испарением

4 Метод турбулентной диффузии.

Этот
метод является одним из перспективных
для оценки испарения с поверхности
водоема. Он разработан на основании
использования теории Турбулентной
диффузии.

С
целью вывода формулы для расчета
испарения по методу турбулентной
диффузии запишем дифференциальное
уравнение переноса водяного пара в
турбулентной атмосфере:

ρ
(∂q/∂τ+υx*∂q/∂x+
υy*∂q/∂y+υz*∂q/∂z)=
=∂/∂x(ρkx*∂q/∂x)+∂/∂y(ρky*∂q/∂y)+∂/∂z(ρkz*∂q/∂z),

где
q
— удельная влажность воздуха (количество
водяного пара в граммах в 1 кг влажного
воздуха); υx,
υy
, υz
и kx,
ky
, kz
соответственно проекции скорости
воздушного потока и коэффициента
турбулентного обмена на оси координат
х, у, z.

Упростим
это уравнение, предполагая, что: 1)
наблюдается стационарный процесс
переноса влаги, тогда dq/dτ
=0; 2) для больших по площади и однородных
подстилающих поверхностей горизонтальная
диффузия паров и вертикальная скорость
потока у поверхности малы, т.е.

∂q/∂x=∂q/∂y≈0,
∂/∂x(ρkx*∂q/∂x)=∂/∂y(ρky*∂q/∂y)≈0;
υz=0;

3)
вся влага, обусловленная турбулентной
диффузией, переносится только в
вертикальном направлении. Выполнив
интегрирование уравнения переноса
водяного пара в турбулентной атмосфере
по высоте от 0 до z,
с учетом указанных упрощений, получим:

ρkz∂q/∂z-(ρkz∂q/∂z)=0.

Второе
слагаемое в уравнении представляет
собой поток водяного пара при z=0,
т. е. испарение с водной поверхности.
Обозначим его через Е, тогда уравнение
примет следующий вид:

E=ρk
∂q/∂z.

Здесь
опущен значок у коэффициента турбулентного
обмена kz.
В формуле выполним замену q
на е — парциальное давление водяного
пара в воздухе, согласно соотношению

Q=0,623e/(P-0,378e),

где
Р — атмосферное давление; слагаемым
0,378е можно пренебречь по сравнению с Р,
тогда

E=ρk(0,623/P)(∂e/∂z).

Полученная
формула хотя и простая по структуре,
однако практическое применение ее
затруднено в связи с отсутствием
градиентных наблюдений за влажностью
воздуха и сложностью определения
коэффициента турбулентного обмена k,
зависящего от многих факторов: скорости
воздушного потока, стратификации
характеристик приводного слоя воздуха,
шероховатости подстилающей поверхности,
местных физико-географических условий
и др.

Выражение
для коэффициента турбулентного обмена
при равновесной стратификации:

k=χ2zw1/ln(z1/z),

χ=0,38-
постоянная Кармана, z-
высота измерения,

z-
высота шероховатости, т.е. уровень, на
котором скорость ветра равна нулю,
w1-скорость
ветра на высоте z1=1
м. В случае неустойчивой стратификации:

k=χ2zw1(1-Ri)1/4/ln(z1/z),

где
Ri-число
Ричардсона.

Подставим
выражение для равновесной стратификации
в полученную выше формулу для испарения
с водной поверхности и, проинтегрировав
его с учетом логарифмического закона
распределения парциального давления
водяного пара по высоте:

∂e/∂z=mγ(e-e2)/[z
ln(z2/z)],

(где
z2
= 2 м, m
— коэффициент перехода от давления
насыщенного водяного пара на высоте
шероховатости z
к давлению насыщенного водяного пара
у поверхности воды, γ = f (Ri) ), найдем:

E=ρχ2mγ(0,623/P)[w1/ln(z1/z)/ln(z2/z)](e-e2),

Введя
обозначение:

b=ρχ2mγ
0,623/[P
ln(z1/z)ln(z2-z)],

получим
выражение для расчета испарения в общем
виде:

E=bw1(e-e2)

Подставив
в него средние значения метеорологических
элементов, получим:

E=0,12w1(e-e2),

где
E-
слой испарившейся воды, мм/сут.

Список источников

  • StudFiles.net
  • www.ngpedia.ru
  • pptcloud.ru
Понравилась статья? Поделиться с друзьями:
Жизнь Без Оков: Красота и Здоровье в Ваших Руках!
Добавить комментарий

;-) :| :x :twisted: :smile: :shock: :sad: :roll: :razz: :oops: :o :mrgreen: :lol: :idea: :grin: :evil: :cry: :cool: :arrow: :???: :?: :!:

Adblock detector